膠子聚變和矢量玻色子聚變産生的希格斯玻色子
變量pTt與Zγ系統的橫向動量有很強的相關性，但具有更好的實驗分辨率，任何要求∆φZγ。
jj通過限制額外排放的相空間，有效地否決了額外的射流，為了避免不受控制的理論不确定性，BDT不通過将這些事件合并到一個箱中，對具有∆φZγ，jj>2.94的事件使用形狀資訊。
需要一個BDT輸出的最小值（BDT > 0.82），兩個輸入變量的預期和觀察到的分布，mjj作為選擇VBF拓撲事件的典型變。
以及∆φZγ，jj作為隐式的第三個噴氣否決權，對于至少有兩個噴氣的標明事件。需要有一個高pT光子，p γ T /mZγ > 0.4，有高pTt（pTt > 40 GeV）和一個Z玻色子候選衰變為電子。
事件需要有低pTt（pTt < 40 GeV）和一個Z玻色子候選衰變為電子，•µµ高pTt：事件需要有高pTt（pTt > 40 GeV）和一個Z玻色子候選衰變到介子。
事件需要有低pTt（pTt < 40 GeV）和一個Z玻色子候選衰變為介子。
運動學變量用于BDT用來定義VBF豐富類别： (a)不變的品質兩個飛機橫向動量最高，mjj和(b)方位分離Zγ和雙系統，∆φZγ，jj事件至少兩個飛機和115 GeV < mZγ < 170 GeV。
事件被分成互相排斥的事件類别，并進行優化，以提高H→Zγ和X→Zγ搜尋的敏感性。
事件類别根據預期的信号-背景比和預期的三體不變品質分辨率将事件分開，不同的類别被用于尋找希格斯玻色子的衰變到Zγ和尋找大品質共振。
H→Zγ搜尋使用6個專屬事件類别，并且事件按以下順序配置設定給這些類别：
事件需要至少有兩個飛機，采用增強決策樹（BDT），訓練後将VBF事件從其他希格斯玻色子産生模式和非希格斯背景中分離出來。
–Zγ系統的僞快度與兩個噴流的平均僞快度之間的差異（|ηZγ−（ηj1 + ηj2）/2|）。
觀察到的分布（歸一化到統一值）顯示為資料點，來自Z + γ事件的貢獻（從模拟中獲得）和來自Z+噴流的貢獻（從文中描述的資料控制區域中獲得）顯示為堆疊的直方圖。
mH = 125 GeV通過膠子-膠子聚變和矢量玻色子聚變産生的希格斯玻色子的相應期望分布顯示為開放直方圖，∆φZγ，jj的分布顯示在∆φZγ，jj>2.94的形狀資訊被抑制之前。
以及每個生産過程相對于總信号産量的預期分數f，還給出了每個生産過程的預期信号事件數。對于SM H→Z（→``）γ事件，重建和選擇效率（包括運動學接受度）為21.5%。
每個類别中每個不同的SM希格斯玻色子生産過程的預期信号效率時間接受度，以及一個給定的生産過程對每個類别的預期相對貢獻。VBF富集類别預計在VBF事件中純度約為68%。
高相對pT和高pTt類别預計在VBF和VH事件中略有富集，總的來說，預計将選擇大約40個H的→Zγ事件。
在用于背景的品質範圍内選擇的資料事件數符合每個類别的mZγ光譜（115-150 GeV）。
希格斯玻色子信号事件的預期數量間隔附近的峰值位置mH = 125.09 GeV信号，預計包含90%的SM信号（S90），S90區間的半寬（w90），以及預期的S90視窗（S90/B90）B90，和預期重要性估計S90/√S90 + B90。
來自拟合範圍115 GeV < mZγ < 150 GeV的資料的標明事件數；mZγ峰值位置附近的預期事件數（S90），預計包含90%的SM信号事件。
w90定義為間隔寬度的一半；預期的S90/B90，其中B90是從資料确定的同一品質視窗中的背景産量；以及預期的S90/√S90 + B90。
沒有證據的局部過剩附近可見的預期希格斯品質毫米= 125.09 GeV，不變的品質分布mZγ個人類别的H→Zγ搜尋顯示背景适合執行範圍的115 GeV < mZγ < 150 GeV。
在mH =為125.09 GeV時，僅背景假設下觀察到的p值為0.16，其中主要貢獻來自µµ低pTt類别。
p值對應的局部顯著性為1.0 σ，SM希格斯玻色子在mH =為125.09 GeV時的預期p值為0.33，對應的是0.5 σ的顯著性。
σ（pp→H）·B（H→Zγ）的95% CL極限是SM預測的6.6倍，對應于547 fb的極限，假設SM希格斯玻色子的産生，發現希格斯玻色子衰變與Zγ的分支比的上限為1.0%。
假設沒有（一個SM）希格斯玻色子衰變到Zγ，σ（pp→H）·B（H→Zγ）的預期95% CL極限是SM預測的4.4（5.2）倍。
