弹簧作为一种典型的弹性体，具备了在外力作用下产生形变并在去除外力后恢复原状的特性，在被压紧的过程中，弹簧会经历弹性形变，并因此具备了弹性势能，我们可以将其看成是存储在弹簧里的一种能量。
那么，如果我们把一根压紧的弹簧放入强酸溶液，那么在弹簧溶解之后，它的这种能量哪去了呢？下面我们就来讨论一下这个问题。
首先来讲，由于构成弹簧的物质不可能是完全均匀的，并且压紧状态下的弹簧，其应力也不会是完全均匀地分布，因此在弹簧的溶解过程中，各个区域的溶解速度就必定会存在着一定的差异。在这种情况下，溶解速度较快的部分会首先消失，而溶解速度较慢的部分则会暂时保持一定程度的完整。
如此一来，先溶解的那一部分就相当于提供了一定程度的“反弹”空间，甚至还可能导致弹簧的断裂，这就可以让弹簧尚未完全溶解的那一部分的弹性势能得到释放，从能量转换的角度来看，这些能量会转化成它们“反弹”的动能，以及被弹簧“反弹”搅动的溶液的动能。
但问题是，弹簧先溶解的那一部分的弹性势能哪去了？是凭空消失了吗？当然不是，因为能量守恒定律告诉我们，能量不可能凭空消失，而只会从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到其他的物体。实际上，对于这个问题，我们需要从微观层面来进行分析。
正如我们所知，原子是由原子核和电子构成，其中原子核带正电荷，电子带负电荷，所以当大量的原子聚集在一起时，其原子核会与邻近的电子群相互吸引，而邻近的原子核和原子核之间、电子和电子之间又会相互排斥，这就使得原子之间既有吸引力，也有排斥力。
需要知道的是，原子间的吸引力和排斥力的大小，其实与它们之间的距离密切相关，这可以简单地描述为，在一定的距离范围之内，原子之间的距离远一点，吸引力就会大一点，原子之间的距离近一点，排斥力则会大一点。
由此可知，只有原子之间的距离刚好使这两种力达到平衡时，大量的原子才会形成稳定的固体。
为了方便讨论，我们不妨假设这根弹簧是由单质的铁构成。从微观层面来看，呈现为固态的铁，其内部是大量的铁原子以特定的几何规律排列而成的晶体结构，我们可以简单地将其理解为，在这种结构中，所有的铁原子都在它们之间的平衡位置上振动。
为了形象直观地描述晶体中原子的排列规律，我们通常会采用“晶格”模型，在这个模型中，原子被简化为点，然后这些点通过假想的线条连接起来，就形成了一种有序的立体空间格架，这就称为“晶格”。
（↑铁在常温下的“晶格”模型)
当一根铁质弹簧被压紧后，其内部的一部分“晶格”也会发生形变，这种形变就会造成大量的铁原子偏离其原本的平衡位置，如此一来，这些偏离平衡位置的铁原子就会具备重新回到平衡位置的趋势，这就意味着，它们具备了一种势能，从本质上来讲，这种势能其实就是电势能，据此我们可以得出，压紧的弹簧在整体上所具备的弹性势能，其实就是这些电势能的“叠加效果”。
所以对于弹簧在强酸中先溶解的那一部分来讲，其具备的弹性势能其实是“化整为零”了，在溶解的过程中，那些具备电势能的铁原子有一个离开弹簧主体的过程，而在这种过程中，它们具备的电势能就会得到释放，从能量转换的角度来看，这些能量就会转化成它们的动能，通俗来讲就是，它们的速度会比弹簧没有被压紧时更快。
而在离开弹簧主体之后，这些铁原子又会与强酸溶液中的其他微观粒子发生碰撞与结合，如此一来，它们的动能又会传递给其他的微观粒子，这就会造成强酸溶液中微观粒子的平均动能出现一定程度的增加。
而我们都知道，温度描述的其实就是物体内部微观粒子热运动的激烈程度，强酸溶液中微观粒子的平均动能增加了，其温度当然也会上升，其蕴含的热能也就增加了，因此可以说，弹簧在强酸中先溶解的那一部分的弹性势能，最终会转化成强酸溶液的热能。