使用光子和射流搜尋高品質終态的新現象
一、事件選擇
轉換的和未轉換的光子候選者被用于分析。在參考文獻中描述的，利用MC模拟和資料對每個候選的能量進行了校正。電磁能量團簇被校準了，分别用于轉換的和未轉換的光子，基于它們的特性，包括縱向淋浴器。在進一步調整基于資料和MC模拟的Z→和−事件的修正校準後，光子的能量尺度和分辨率可以發生變化。光子候選者被要求有EγT > 25 GeV和|ηγ| < 2.37，滿足“緊” 。參考文獻中定義的識别标準。光子是根據第一次能量沉積的輪廓來确定的兩層的電磁量熱計和能量洩漏到其中強子量熱計。
需要被隔離在一個事件中的其他能量沉積。量熱儀隔離變量ET，iso定義為在一個錐内重建的所有正能量拓撲簇的ET的和R = 0.4附近的光子方向不包括能量沉積在η×φ=0.125×0.175的區域，以光子團為中心。期望的光子能量在隔離區域之外，從隔離中減去能量，而來自堆積和下躺事件的貢獻被事件減去。“光子” 候選人必須有Eγ=iso−0.022×EγT小于2.45 GeV。這個Eγ與T相關的選擇要求是否用于保證信号的效率大于90% Eγ中的光子，與此分析相關的T個範圍。 對信号品質的依賴性主要來自于信号效應，嚴格識别要求，而同源選擇效率約為整個品質範圍。
由校準的拓撲簇重建射流在電磁尺度上，使用反kt算法與一個半徑參數R = 0.4。從Z+飛機，γ+飛機和多架噴射機事件中獲得的響應√ s = 13 TeV [45–47]噴流被校準為通過應用修正方法所推導出的強子能量尺度，從MC模拟和相對射流的現場測量。通過應用噴射頂點标記器，使用與硬散射和堆積相關的軌迹資訊，壓縮堆積互相作用的噴射頂點，到帶有p的噴流噴嘴 T < 60 GeV和|ηjet| < 2.4。按順序排列去除由于量熱計噪聲或非碰撞地面造成的噴流，包含至少一個噴流不能滿足的事件，參考文獻中定義的松散的品質标準]将被丢棄。 噴氣機通過了所有的要求和p 噴嘴 T > 20 GeV和 |ηjet| < 4.5将在其餘的分析中進行考慮。因為一個光子也被重建為射流，在圓錐中的候選射流一個光子周圍的R = 0.4不被考慮。
這種分析是基于一個單光子來選擇事件的觸發器需要至少一個光子候選與Eγ T > 140 GeV，滿足松散識别條件基于第二采樣層的淋浴器形狀電磁量熱計的能量洩漏到強子量熱計。標明的事件需要包含至少一個具有兩個或多個軌迹的主頂點與pT > 400 MeV。光子候選物需要滿足上述“緊密”識别和隔離條件。在事件中對最高ET光子的運動學要求被收緊到Eγ T > 150 GeV和 |ηγ | < 1.37.使用的Eγ T要求用于選擇事件與幾乎完全觸發效率的，而ηγ的要求是為了提高信号-背景比。
更多的結束，一個事件被拒絕，如果有任何飛機與p噴嘴 T > 30 GeV在R < 0.8内圍繞光子，用Eγ存在附加的緊密和孤立的光子T > 150 GeV英寸事件對于信号事件和背景事件都可以忽略不計， 是以允許γ+噴射系統是由最高的et光子和最高的pt射流。最後，還需要配備最高的pt噴氣機 p 噴嘴 T>值為60 GeV與僞快度的差異光子和射流必須小于 1.6在γ+噴氣機背景上增強信号，通常有一個較大的ηγj值。在應用了所有的選擇要求後，6.34×105事件的品質不變 所選的γ+噴流系統大于500 GeV 保留在資料示例中。
二、統計分析
資料使用基于檢驗統計量檢驗SM預測的顯著發展剖面似然比。一般高斯形狀信号的可見橫截面的限制和特定基準的橫截面乘以分支比率，模型的計算使用了CLS處方。這個有關信号和背景模組化的細節，用于似然函數的構造。5.1 和5.2而對統計程式的總結所使用的，在第二節中給出了對新現象的生産截面的信号存在或設定限制。
三、信号模組化
從mγj分布的機率強度函數fsig開始建立信号模型重建水準。對于一個高斯形的共振與品質mG，mγjpdf由歸一化高斯分布模組化，平均分布位于mγj = mG。高斯分布的分布偏差為 2,7或15%的mG，其中2%約對應于探測器分辨率對重建的影響，光子射流不變品質。對于q、∗和QBH信号，從規範化重建中建立mγj pdfs應用選擇要求後的mγj分布描述中的第二節。利用模拟的MC事件，采用密度估計技術平滑配置設定,從未産生信号事件的中間品質點的信号pdfs中得到采用矩變法進行模拟信号的采樣方法。
參考文獻
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