幾何應用
平面圖形的面積
若平面域$D$由曲線$y=f(x),y=g(x)(f(x)\geq g(x)),x=a,x=b(a<b)$所圍成,則
$$
S=\int^{b}_{a}[f(x)-g(x)]dx
$$
化成二重積分
$$
S=\iint\limits_{D}1d \sigma =\int^{a}{b}dx \int^{f(x)}{g(x)}dy
$$
若平面域$D$由曲線$\rho =\rho (\theta ),\theta =\alpha,\theta =\beta(\alpha<\beta)$所圍成,則
$$
S= \frac{1}{2}\int^{\beta}_{\alpha}\rho ^{2}(\theta )d \theta
$$
化成二重積分
$$
S=\iint\limits_{D}1d \sigma =\int^{\beta}{\alpha}d \theta \int^{\rho (\theta )}{0}\rho d \rho
$$
旋轉體體積
若平面域$D$由曲線$y=f(x),(f(x)\geq0),x=a,x=b(a<b)$所圍成,則
區域$D$繞$x$軸旋轉一周所得到的旋轉體積為
$$
V_{x}=\pi \int^{b}_{a}f^{2}(x)dx
$$
取一小段$dx,(a<x<b)$,則這一小段繞$x$軸旋轉的得到圓柱的高為$dx$,半徑為$f(x)$,是以體積為
$$
dV=\pi f^{2}(x)dx
$$
然後積分得到$V_{x}$
區域$D$繞$y$軸旋轉一周所得到的旋轉體積為
$$
V_{y}=2 \pi \int^{b}_{a}xf(x)dx
$$
取一小段$dx,(a<x<b)$,則這一小段繞$y$軸旋轉出來一個圓筒,将該圓筒在任意一處豎直截開,得到一個長方體,該長方體的寬為$dx$,高為$f(x)$,長為$2\pi x$,是以體積為
$$
dV=2\pi xf(x)dx
$$
然後積分得到$V_{y}$
對于任意的區域$D$繞$ax+by=c$旋轉,得到的旋轉體體積,可以考慮二重積分,即在$D$取$d \sigma$,該面積微元繞直線旋轉得到一個環狀體,該環狀體的面積為$d \sigma$,長度為$2\pi r(x,y)$,其中$r(x,y)$表示該面積微元到直線的距離一般為$\begin{aligned} r(x,y)=\frac{|ax+by-c|}{\sqrt{a^{2}+b^{2}}}\end{aligned}$,是以該環狀體體積為
$$
V=2 \pi r(x,y)d \sigma
$$
對面積微元做二重積分即可得到整體體積,即
$$
V=2\pi \iint\limits_{D}r(x,y)d \sigma
$$
用該結論推繞$x,y$軸旋轉的結論
區域$D$繞$x$軸旋轉一周所得到的旋轉體積為
$$
V=2\pi\iint\limits_{D}yd \sigma=2\pi \int^{b}{a}dx \int^{f(x)}{0}ydy=\pi \int^{b}_{a}f^{2}(x)dx
$$
區域$D$繞$y$軸旋轉一周所得到的旋轉體積為
$$
V=2\pi \iint\limits_{D}x d \sigma=2\pi \int^{b}{a}dx \int^{f(x)}{0}xdy=2\pi \int^{b}_{a}xf(x)dx
$$
曲線弧長
如果由直角坐标方程給出$C:y=y(x),a\leq x\leq b$
$$
s=\int^{b}_{a}\sqrt{1+y'^{2}}dx
$$
如果由參數方程給出$C:\left{\begin{aligned}&x=x(t)\&y=y(t)\end{aligned}\right.,\alpha\leq t \leq \beta$
$$
s=\int^{\beta}_{\alpha}\sqrt{x'^{2}+y'^{2}}dt
$$
如果由極坐标方程給出$C:\rho =\rho (\theta ),\alpha\leq \theta \beta$
$$
s=\int^{\beta}_{\alpha}\sqrt{\rho ^{2}+\rho '^{2}}d \theta
$$
直接帶公式即可,沒什麼技巧
旋轉體側面積
$$
S=2\pi \int^{b}_{a}f(x)\sqrt{1+f'^{2}(x)}dx
$$
這裡去任意一小段$dx$,對應弧$dS$,則根據勾股定理,有
$$
dS=\sqrt{(dx)^{2}+(f'(x)dx)^{2}}=\sqrt{1+f'^{2}(x)}dx
$$
即
$$S=2\pi \int^{b}{a}f(x)\sqrt{1+f'^{2}(x)}dx=2\pi \int^{b}{a}f(x)dS$$
此處在曲線弧長的直角坐标方程就已經有提到
實體應用
壓力,變力做功,引力
常考題型與典型例題
平面域面積和旋轉體體積的計算
例1:設$D$是由曲線$xy+1=0$與直線$y+x=0$及$y=2$圍成的有界區域,則$D$的面積為()
![[附件/Pasted image 20220901084351.png]]
$$
\begin{aligned}
S=\iint\limits_{D}1d \sigma&=\int^{2}{1}dy \int^{- \frac{1}{y}}{-y}dx\&=\int^{2}_{1}(y- \frac{1}{y})dy\
&=(\frac{1}{2}y^{2}-\ln y)\Big|^{2}_{1}\
&= \frac{3}{2}-\ln 2
\end{aligned}
$$
例2:設封閉曲線$L$的極坐标方程為$r=\cos3\theta (-\frac{\pi}{6}\leq \theta \leq \frac{\pi}{6})$,則$L$所圍平面圖形的面積為()
![[附件/Pasted image 20220901090302.png]]
$$
\begin{aligned}
S= \frac{1}{2}\int^{\beta}{\alpha}\rho^{2}(\theta )d \theta &=2\cdot\frac{1}{2}\int^{\frac{\pi}{6}}{0}\cos ^{2}3\theta d \theta \
&=\frac{1}{2}\int^{\frac{\pi}{6}}_{0}(1+\cos 6\theta )d \theta \
&=\frac{1}{2}(\theta + \frac{1}{6}\sin 6\theta )\Big|^{\frac{\pi}{6}}_{0}\
&= \frac{\pi}{12}
\end{aligned}
$$
例3:過點$(0,1)$作曲線$L:y=\ln x$的切線,切點為$A$,又 $L$與$x$軸交于$B$點,區域$D$由$L$與直線$AB$圍成,求區域$D$的面積及$D$繞$x$軸旋轉一周所得旋轉體的體積
![[附件/Pasted image 20220901093720.png]]
$$
y-y_{0}=\frac{1}{x_{0}}(x-x_{0})\Rightarrow 1-\ln x_{0}=-1 \Rightarrow x_{0}=e^{2}
$$
或
$$
y-1=k(x-0)\Rightarrow y=kx+1\Rightarrow \left{\begin{aligned}&kx+1=\ln x\&k=\frac{1}{x}\end{aligned}\right.\Rightarrow x=e^{2}
$$
可知$C$點坐标為$(e^{2},2)$
$$
\begin{aligned}
S&=\int^{e^{2}}_{1}\ln xdx- \frac{1}{2}(e^{2}-1)2=2\
V&=\pi \int^{e^{2}}_{1}\ln ^{2}xdx- \frac{1}{3}\cdot \pi2^{2}\cdot (e^{2}-1)=\frac{2\pi}{3}(e^{2}-1)
\end{aligned}
$$
例4:曲線$y=\int^{x}_{0}\tan tdt(0\leq x\leq \frac{\pi}{4})$的弧$s=()$
$$
\begin{aligned}
s=\int^{b}{a}\sqrt{1+y'^{2}}dx&=\int^{\frac{\pi}{4}}{0}\sqrt{1+\tan ^{2}x}dx\
&=\int^{\frac{\pi}{4}}_{0}\sec xdx\
&=\ln (\sec x+\tan x)\Big|^{\frac{\pi}{4}}_{0}\
&=\ln (\sqrt{2}+1)
\end{aligned}
$$
實體應用
例5:一容器的内側是由圖中曲線繞$y$軸旋轉一周而成的曲面,該曲線由$x^{2}+y^{2}=2y(y\geq \frac{1}{2})$與$x^{2}+y^{2}=1(y\leq \frac{1}{2})$連接配接而成
- 求容器容積
- 若将容器内盛滿的水從容器頂部全部抽出,至少需要做多少功
(長度機關$m$,重力加速度$g m/s^{2}$,水的密度為$10^{3} kg/m^{3}$)
![[附件/Pasted image 20220901100107.png|250]]
在$x^{2}+y^{2}=1(y\leq \frac{1}{2},x\geq0)$取一個$dy$的小薄片,則該小薄片繞$y$軸旋轉的體積為
$$
\pi x^{2}dy
$$
其實用最基本的公式或二重積分都能做出來
$$
V=2\cdot \pi \int^{\frac{1}{2}}{-1}x^{2}dy=2 \cdot \pi \int^{\frac{1}{2}}{-1}(1-y^{2})dy=\frac{9\pi}{4}
$$
在$x^{2}+y^{2}=1(y\leq \frac{1}{2})$取一個$dy$的小薄片,則該小薄片到$y=2$的距離$S$為
$$
S=2-y
$$
對于$F$,有
$$F=mg=\rho Vg=10^{3}\cdot \pi x^{2}\cdot dy \cdot g$$
對于$x^{2}+y^{2}=2y(y\geq \frac{1}{2})$同理,換一個方程就行
$$
\begin{aligned}
W&=10^{3}g\int^{\frac{1}{2}}{-1}\pi(1-y^{2})(2-y)dy+10^{3}g \int^{2}{\frac{1}{2}}\pi(2y-y^{2})(2-y)dy\
&=\frac{27}{8}\cdot 10^{3}\pi g
\end{aligned}
$$
考慮一個薄層$dy$一般稱為元素法(微元法)
例6:某閘門的形狀與大小如圖所示,其中$y$為對稱軸,閘門的上部為矩形$ABCD$,$DC=2m$,下部由二次抛物線與線段$AB$所圍成,當水面與閘門的上端相平時,欲使閘門矩形承受的水壓力與閘門下部承受的水壓力之比為$5:4$,閘門矩形部分的高$h$應為多少
![[附件/Pasted image 20220901102043.png|150]]
$F=PS$
本題也是元素法,不做詳細講解
$$
\begin{aligned}
F_{1}&=2\int^{h+1}{1}\rho g(h+1-y)dy=2\rho g\left[(h+1)y- \frac{y^{2}}{2}\right]^{h+1}{1}\
&=\rho gh^{2}\
F_{2}&=2\int^{1}{0}\rho g(h+1-y)\sqrt{y}dy=2\rho g\left[\frac{2}{3}\left(h+1\right)y^{\frac{3}{2}}- \frac{2}{5}y^{\frac{5}{2}}\right]^{1}{0}\
&=4 \rho g\left(\frac{1}{3}h+ \frac{2}{15}\right)
\end{aligned}
$$
是以,由題意得
$$
\frac{h^{2}}{4\left(\frac{1}{3}h+ \frac{2}{15}\right)}= \frac{5}{4}\Rightarrow h=2,h=\frac{1}{3}