第一章、半導體器件
1.1半導體的特性
1.1.1本征半導體
1.1.2雜質半導體
1.2半導體二極管
1.2.1 PN結及其單向導電性
(1)PN結中載流子的運動
電位壁壘
(2)PN結的單向導電性
1.2.2二極管的伏安特性二極管類型:
理想二極管
第一章、半導體器件
1.1半導體的特性
半導體的主要特性:導電能力介于導體和絕緣體的一大類物質
- 導電性能由原子結構決定
- 價電子:最外層軌道上的電子
1.1.1本征半導體
定義:純淨的、不含雜質且具有晶體結構的半導體
- 自由電子:價電子克服共價鍵的束縛的電子
- 空穴:價電子變成自由電子後在共價鍵上留下的空位
空穴視為帶正電的載流子,自由電子帶負電
- 空穴運動:自由電子不斷移動填補空穴,内部是動态的,相當于正電荷在運動
- 載流子:
- 帶負電的自由電子
- 帶正電的空穴
- 在本征半導體中,自由電子和空穴總是成對出現的(兩種載流子濃度一樣),稱為電子-空穴對
- 載流子濃度影響因素:
- 半導體材料
- 溫度
1.1.2雜質半導體
定義:在本征半導體中摻入某種特定的雜質
半導體 | N型半導體 | P型半導體 |
---|---|---|
摻雜元素 | 5價(磷P) | 3價(硼B) |
多子 | 自由電子 | 空穴 |
少子 | 空穴 | 自由電子 |
雜質原子電性 | 正電(失去一個價電子) | 負電(缺少一個價電子) |
- 施主原子:可以提供電子的5價雜質原子
- 受主原子:可以産生多餘的空穴的3價雜質原子
- 多子濃度 決定于 摻入雜質濃度
- 少子濃度 決定于 溫度
- 雜質半導體總體來看是保持電中性的
1.2半導體二極管
1.2.1 PN結及其單向導電性
PN結:半導體一側摻雜成為P型半導體,另一側摻雜成為N型半導體,則在二者交界處形成一個PN結
(1)PN結中載流子的運動:
描述1:電子和空穴濃度相差懸殊(N型電子多,P型空穴多)
是以,N區中的電子要向P區擴散,P區的空穴要向N區擴散
當電子和空穴相遇時,發生複合而消失
于是,在交界面兩側形成一個由不能移動的正負離子組成的空間電荷區(耗盡層),即PN結
- 擴散前,P型區、N型區,從整體上來說都各自保持着電中性。
- 擴散後,複合運動破壞了他們的電中性(P區帶負電-空穴減少了,N區帶正電-自由電子減少了)
- P區和N區之間産生了一個電位差,稱為電位壁壘,是以,形成内電場(從正極N指向負極P)
- 内電場阻止多子繼續擴散,是以又稱它為阻擋層
- 内電場有利于少子運動(P區電子,N區空穴)
圖1:https://pic.imgdb.cn/item/6130e40144eaada7398f21a4.jpg
- 擴散運動:多子
- 漂移運動:少子
- 擴散運動使空間電荷區寬度增大,漂移運動使空間電荷區寬度減小
最後,到達動态平衡時,PN結中總的電流=0,空間電荷區寬度也穩定
電位壁壘:
- 矽:0.6-0.8V
- 鍺:0.2-0.3V
(2)PN結的單向導電性
外電場接法 | 正向接法(正偏) | 反向接法(反偏) |
---|---|---|
空間電荷區 | 變窄 | 變寬 |
電位壁壘 | 降低 | 升高 |
分析 | 利于多子擴散,不利于少子漂移 | 利于少子漂移,不利于多子擴散 |
電流大小 | 擴散電流>>漂移電流 | 漂移電流>擴散電流 |
外電場電流方向 | 正向電流(P到N) | 反向電流(N到P) |
PN結狀态 | 導通狀态(電流大) | 截止狀态(電流很小) |
外電流:正極流向負極;内電流(電子的移動方向):負極流向正極
回路加電阻作用:防止回路電流過大
結論:PN結具有單向導電性
圖2:https://pic.imgdb.cn/item/6130e44744eaada7398fe710.jpg
1.2.2二極管的伏安特性
二極管類型:
- 二極管的材料
- 矽二極管
- 鍺二極管
- 管子的結構
- 點接觸型:PN結面積小,電流小,電容小,可在高頻下工作,适用于檢波和小功率的整流電路
- 面接觸型:PN結面積大,電流大,電容大,隻在低頻下工作,可用于整流電路
- 開關型二極管,适用于在脈沖數字電路中作為開關管
- 反向飽和電流Is
- 反向擊穿電壓:大于Ubr
圖3:https://pic.imgdb.cn/item/6130e46944eaada739904e58.jpg
- 二極管方程:https://pic.imgdb.cn/item/6130e49244eaada73990c3fa.jpg
- IS :反向飽和電流
- UT :溫度的電壓當量
- 在常溫(300 K)下,UT≈26mv
理想二極管
- 沒有死區電壓(正向)
- 沒有飽和電流(反向)